。

至少....徐云得和老爱见过一次面，才有可能讨论那事儿。

当然了。

没结果归没结果，徐云倒也不至于一点收获都没有。

譬如在解方程的过程中他就发现，第二阶段的最终成果应该与某个机理有关。

因为徐云在期间发现了温度和类似层状结构的表达式，显然是某种物理现象的新媒介，而且多半和晶体有一定关系。

所以在得知了自己答辩委员会的评审阵容之后，徐云便把主意打到了第二阶段的成果上。

他有一种预感，第二阶段的这个未必能够给他带来多少奖项上的荣誉，但很可能会产生某种更大的影响力。

当然了。

即便徐云的猜测有误也没事儿，徐云手上还有冷聚变的相关研究做打底呢。

随后徐云深吸一口气，将注意力放到了面前的算纸上。

只见他拿起笔，很快在纸上写下了那道方程：

4d\/b24(√(d1d2))2\/2d02√(d1d2)\/d0(1-η2)≤1.......

{qjik}K(Z\/t)∑(jikS)n(jikq)(xi)(wj)(rk)；(j0，1，2，3…；i0，1，2，3…；k0，1，2，3…)

{qjik}K(Z\/t) xaK(Z±S±N±p)，xbK(Z±S±N±p)，…，xpK(Z±S±N±p)，…}∈{dh}K(Z±S±N±p).......

(1-ηf2)(Z±3){K(Z±3)√d}\/{R}K(Z±m±N±3)∑(ji3)(ηa+ηb+ηc)K(Z±N±3)；

(1-η2)(Z±(N5)±3)：(K(Z±3)√120)K\/(1\/3)K(8+5+3)K(Z±1)≤1(Z±(N5)±3)；

w(x)(1-ηxy2)K(Z±S±N±p)\/t{0，2}K(Z±S±N±p)\/t{w(x0)}K(Z±S±N±p)\/t...........

最后的一个公式...或者说一个数值为：

Le(sx)(Z\/t)∑(1\/c(±S±p)-1{nxi-1}-1n(1-x(p) p-s)-1。

这是一个标准的正则化组合系数和解析延拓方程组，涉及到了无限多层次的对称与不对称曲线曲面的圆对数与拓扑。

其中第一阶段是一到三行，通过∑(jikS)n(jikq)(xi)(wj)可以确定曲面与经线成了某个定角，从而假设定模型λ( A，&n&n2，...，&nt )。

按照上面的逻辑推导，就可以得出孤点粒子的概率轨道。

而徐云现在要做的则是.....

推导第三到第五行，也就是第二阶段。

徐云解答第二阶段的思路是讨论存在性问题，再将现在的收敛半径变为无穷大，从而在整个实数线上收敛。

如今在陈景润思维卡的加持下，徐云对于自己思路的把握又高了几分——这个方向没错。

随后他顿了顿，继续推导了起来。

“已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域，就幂级数来说，这个区域总是具有圆盘的形状......”

&nurier变换 F{e?a2t2}(k)πae?π2k2\/a2，以及poisson求和公式可以得到......”

&n(s)12πi∮γzs?1e?z?1dz，其中围道应该是limk→∞gk(s)g(s).....”（这些推导是我自己算的，这部分我